“强子的大小约为1费米，在此区域内，禁闭相应数量的价夸克和胶子……”
“在mit-bag模型（口袋模型）中，夸克和胶子，被囚禁在一个口袋中，通常可视为一个球形的腔……”
“禁闭效应表现为边界条件，且具有不变的能量密度b……”
陈舟边思考，边在草稿纸上写着相应的公式。
这里，陈舟采用的方法，和mit的物理学家是相同的。
也就是，边界条件使得色流在表面处为0，导致量子化的能级。
能量密度b，会产生一个常能量项，使得这个口袋维持有限大小。
而这个与腔体内胶子场模式，相对应的，满足边界条件的胶子运动方程的解，就是nμgμa=0。
陈舟看着这个方程的解，习惯性的点了点笔。
然后，快速的在方程旁边写到：
【其中，nμ是腔体表面的法线方向，gμa是胶子场强张量，经计算得到最低模式为：】
【transverse electric jp=1+，xte=2.844】
【transverse electric jp=1-，xtm=4.493】
【由此出发得到低质量胶球态为：】
【(te)2，0++，2++，m=960v；】
【(te)(tm)，0-+，2-+，m=1.3v；】
【(te)3，0++，1+-，3+-，m=1.45v.】
陈舟看了一眼自己所写的内容，拿笔把最后的三行文字，圈了起来。
这里面，(te)3模式对应的是三胶子胶球。
其实，在口袋模型下，是可以深入的，去研究多个不同量子数的胶球。
麻省理工的物理学家，就干过这件事。
还有一个口袋模型下胶球质量的对比图。
不过，陈舟暂时是不打算进行深入研究了。
毕竟，这是在飞机上，很难进入那种沉浸状态。
而且沉浸状态，又很容易被人打断。
所以，陈舟当前的想法，主要还是了解一下口袋模型。
好做到心中有数。
陈舟翻开这张草稿纸，拿着笔，开始研究格点qcd理论。
说起来，陈舟对这个理论模型的研究方法，要更好奇一些。
因为研究胶球，不可避免地需要知道量子色动力学真空的性质。
而这，涉及非微扰量子色动力学，不可能通过标准量子色动力学微扰计算得到。
因此，在研究量子色动力学非微扰能区物理方面，从量子色动力学第一原理出发。
目前相对最可靠的方法，就是格点qcd理论。
这也是一种数值计算方法，被称为ttice qcd。
想到数值计算，陈舟就想到了弗里德曼
“在mit-bag模型（口袋模型）中，夸克和胶子，被囚禁在一个口袋中，通常可视为一个球形的腔……”
“禁闭效应表现为边界条件，且具有不变的能量密度b……”
陈舟边思考，边在草稿纸上写着相应的公式。
这里，陈舟采用的方法，和mit的物理学家是相同的。
也就是，边界条件使得色流在表面处为0，导致量子化的能级。
能量密度b，会产生一个常能量项，使得这个口袋维持有限大小。
而这个与腔体内胶子场模式，相对应的，满足边界条件的胶子运动方程的解，就是nμgμa=0。
陈舟看着这个方程的解，习惯性的点了点笔。
然后，快速的在方程旁边写到：
【其中，nμ是腔体表面的法线方向，gμa是胶子场强张量，经计算得到最低模式为：】
【transverse electric jp=1+，xte=2.844】
【transverse electric jp=1-，xtm=4.493】
【由此出发得到低质量胶球态为：】
【(te)2，0++，2++，m=960v；】
【(te)(tm)，0-+，2-+，m=1.3v；】
【(te)3，0++，1+-，3+-，m=1.45v.】
陈舟看了一眼自己所写的内容，拿笔把最后的三行文字，圈了起来。
这里面，(te)3模式对应的是三胶子胶球。
其实，在口袋模型下，是可以深入的，去研究多个不同量子数的胶球。
麻省理工的物理学家，就干过这件事。
还有一个口袋模型下胶球质量的对比图。
不过，陈舟暂时是不打算进行深入研究了。
毕竟，这是在飞机上，很难进入那种沉浸状态。
而且沉浸状态，又很容易被人打断。
所以，陈舟当前的想法，主要还是了解一下口袋模型。
好做到心中有数。
陈舟翻开这张草稿纸，拿着笔，开始研究格点qcd理论。
说起来，陈舟对这个理论模型的研究方法，要更好奇一些。
因为研究胶球，不可避免地需要知道量子色动力学真空的性质。
而这，涉及非微扰量子色动力学，不可能通过标准量子色动力学微扰计算得到。
因此，在研究量子色动力学非微扰能区物理方面，从量子色动力学第一原理出发。
目前相对最可靠的方法，就是格点qcd理论。
这也是一种数值计算方法，被称为ttice qcd。
想到数值计算，陈舟就想到了弗里德曼
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